《采礦手冊》全書41章，分七卷出版：第一卷：礦山地質和礦山測量第二卷：鑿巖爆破和巖層支護第三卷：露天開采第四卷：地下開采第五卷：礦山運輸和設備第六卷：礦山通風與安全第七卷：礦山管理本冊為第二卷，包括巖石力學、鑿巖工程、爆破工程、采場運搬及溜井放礦、巖層支護與加固、井巷工程等六章。本書主要供礦山采礦工程師使用，對從事采礦工作的科研、設計、教學、礦山管理人員也不失為一部重要的參考書。片斷：芯？br>6.4.2.1應力一應變關系曲線A實驗曲線巖石的力學性能體現在其受力變形及至破壞的全過程之中。歸納一系列的壓縮試驗結果，可得圖6－8所示的典型應力、應變及擴容關系曲線。對一塊完整的巖石試件從零開始施加壓應力，沿力方向將產生壓縮應變，橫向則發(fā)生伸長應變。開始時施力不大即可產生較大變形，這種情況持續(xù)到A點結束，OA段曲線下彎，在OA間卸載會發(fā)現殘余變形。此段被稱為“壓密段”，通常它被認為是由于裂縫閉合引起的，由于A點應力水平很低人們不大關心此段的性態(tài)。彈性段AB：段內應力應變之間有一一對應關系，而且AB近似直線，在AB段內卸載不會產生殘余變形，此段性態(tài)可用彈性力學描述。屈服點B：是應力應變曲線上一個重要的特征點，被稱為屈服點。應力超過B點應力后，材料進入延性段或強化段。延性段或強化段BC：在BC段內任意點M卸載，將可觀察到顯著的不可逆殘余變形（以B′M′量度）。材料在能夠維持永久變形而不失去其抵抗載荷能力的情況，叫做處于延性狀態(tài)或延性的〔12］。若從M點重新加載，工作點沿M”M上行，在此段內材料重新顯彈性，M′M大體平行于AB。一旦應力到達M點，材料重新屈服。這時的屈服點M稱為繼生屈服點。圖形顯示繼生屈服應力大于初始屈服應力，這種現象稱為強化或工作硬化，值得注意的是，當從O開始加載時，壓縮應變大于橫向伸長應變，試件體積縮小。到B點附近，橫向伸長應變增加快于縱向縮短，到B以后，體積縮小變?yōu)轶w積的增大，稱為擴容。研究說明，這時的擴容原因在于材料內平行壓縮方向的微裂隙張開。極限強度點C：應力應變圖上的最大應力值點，此應力稱為單軸抗壓強度σC。研究證明：這時試件中的微破裂開始向穿過試件中心的斜截面集中，形成一種破裂密集的面，此面也被稱為斷層。脆性段或軟化段CD，過C后，由于斷層的形成，試件承載能力迅速喪失，若仍保持最大載荷不變或不能即時減小荷載，則試件就會受超壓突然崩裂造成巖爆，如果能即時適當減小載荷，則應力應變將能沿CD從C降到D，這種抵抗載荷的能力隨變形的增加而減少的情況叫做處于脆性狀態(tài)或脆性的。若在CD途中的L點超速減小荷載，也能獲得卸載線LL”，從L′重新加載，加載線將在L”處重新屈服，L”處應力小于L處的，這種屈服應力的降低稱為應變軟化。在CD段上試件大量擴容，這種擴容不僅歸因于破裂張開，更在于沿斷層面的滑移，由于滑動面是粗糙起伏的，滑移因此伴隨擴容?？傊?，C以后若不即時充分減載，試件中的破壞就會自動發(fā)展。故C后段是一漸進破壞段，是一不穩(wěn)定段。上述的變形性態(tài)大致可以推廣到低圍壓的三向受力狀態(tài)中去，隨圍壓的增加，抗壓強度將提高，應力應變曲線的性態(tài)也將發(fā)生重大變化，要了解這些情況，可參考有關的專著如參考文獻［12］。B理論曲線應力－應變關系實驗曲線通常隨所用的試件而有所變化且變化較為復雜。為使分析具有概括意義，理論計算一般采用典型化的應力應變曲線模型，此類模型中的簡型如圖6－9所示。圖6－9a所示為應變ε與應力σ有線性對應關系的模型，稱為彈性模型，它們有著廣泛用途。圖中b為理想彈塑性模型，c為線性硬化和軟化彈塑性模型，d為粘性模型，e為彈粘性、f為粘彈性模型等等。單一的彈性、塑性和粘性體可分別用彈簧、滑塊及油缸等元件來表示，性能復雜的材料可用幾種元件的復合來構成。例如最簡單的彈粘性體可由彈簧和油缸串聯而成，最簡單的粘彈性體可由彈簧和油缸并聯而成。
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