稀薄氣體動力學(xué)計(jì)算

第1章 氣體動理學(xué)理論基礎(chǔ)及其非平衡統(tǒng)計(jì)力學(xué)中的三種描述
1.1 微觀層次的描述及其Liouville方程
1.2 動理學(xué)層次的描述以及BBgKY方程鏈
1.3 單粒子分布函數(shù)及其輸運(yùn)方程
1.4 中子與光子的輸運(yùn)方程
1.5 高能帶電粒子以及電離氣體、等離子體中的輸運(yùn)方程
1.6 流體力學(xué)層次的描述及其流體力學(xué)方程組的導(dǎo)出
1.7 考慮系統(tǒng)粒子之間反應(yīng)的輸運(yùn)方程
1.7.1 關(guān)于□的表達(dá)式
1.7.2 關(guān)于□的表達(dá)式
1.7.3 關(guān)于□的表達(dá)式
1.7.4 考慮粒子間多體反應(yīng)時輸運(yùn)方程右端項(xiàng)的一般表達(dá)式
1.7.5 反應(yīng)系統(tǒng)的化學(xué)動力學(xué)方程

第2章 稀薄氣體動力學(xué)的基本方程及逐次逼近解法
2.1 liouville方程與Boltzmann方程間的關(guān)系和區(qū)別
2.2 Boltzmann方程的守恒性質(zhì)及其宏觀守恒方程
2.3 單原子分子、多組元?dú)怏w的Boltzmann方程
2.3.1 單組元、單原子分子的Boltzmann方程
2.3.2 多組元、單原子分子氣體的Boltzmann方程
2.4 單組元、多原子分子、考慮分子內(nèi)部量子數(shù)及簡并度的Boltzmann方程
2.5 多組元、多原子分子的廣義Boltzmann方程
2.6 Boltzmann方程的Chapman-Enskog逐級逼近解法
2.6.1 Boltzmann方程的無量綱化以及量級分析
2.6.2 Chapman-Enskog的逐級逼近解法
2.6.3 分布函數(shù)的零級近似解
2.6.4 分布函數(shù)的一級近似解
2.6.5 分布函數(shù)的二級近似解
2.7 BGK模型方程
2.7.1 碰撞模型應(yīng)具備的主要性質(zhì)
2.7.2 BGK方程及其基本性質(zhì)
2.7.3 BGK方程的局限性
2.8 求解過渡區(qū)Boltzmann方程幾種方法的概述
2.8.1 Grad的13矩方法
2.8.2 求解Boltzmann方程的Monte Carlo有限差分方法
2.8.3 廣義Boltzmann方程的有限差分Monte Carlo方法
2.9 格子Boltzmann模型及其發(fā)展
2.9.1 LGA模型及其發(fā)展
2.9.2 LBE模型及其主要發(fā)展概述

第3章 DSMC算法及其典型算例分析
3.1 非結(jié)構(gòu)網(wǎng)格下模擬分子的追蹤辦法
3.2 熱力學(xué)碰撞傳能與化學(xué)反應(yīng)的幾種類型
3.3 三維DSMC算法以及源程序的總框圖
3.4 Ballute減速裝置再人地球大氣層的飛行問題
3.5 Ballute減速裝置進(jìn)入火星大氣層的飛行問題
3.6 Apollo再入地球大氣層的三維繞流計(jì)算與分析
3.7 Orion再入地球大氣層的三維繞流計(jì)算與分析
3.8 Mars Pathfinder進(jìn)入火星大氣層的三維繞流計(jì)算與分析
3.9 Mars Microprobe進(jìn)入火星大氣層的三維繞流計(jì)算與分析

第4章 小Knudsen數(shù)特征區(qū)及其在再入飛行計(jì)算中的應(yīng)用
4.1 再入飛行中計(jì)算高超聲速繞流的兩類物理模型及其源程序
4.1.1 廣義Navier-Stokes模型及其源程序
4.1.2 DSMC的基本算法以及源程序總框圖
4.2 選用廣義N-S模型計(jì)算特征區(qū)內(nèi)RAM-CⅡ算例
4.3 選用廣義N-S模型計(jì)算特征區(qū)內(nèi)OREX算例
4.4 選用廣義N-S模型計(jì)算特征區(qū)內(nèi)Orion算例
4.5 選用DSMC模型計(jì)算特征區(qū)內(nèi)RAM-CⅡ算例
4.6 選用DSMC模型計(jì)算特征區(qū)內(nèi)OREX算例
4.7 選用DSMC模型計(jì)算特征區(qū)內(nèi)Orion算例
4.8 小Knudsen數(shù)特征區(qū)及其初步分析
參考文獻(xiàn)